затруднения (противоречия), возникающие при распространении законов физики на Вселенную (См.
Вселенная) в целом или достаточно большие её области. Так, при распространении на Вселенную второго начала термодинамики (См.
Второе начало термодинамики) (без учёта гравитации) в прошлом делался вывод о необходимости тепловой смерти (См.
Тепловая смерть Вселенной)
; возраст Метагалактики (См.
Метагалактика) в теории нестационарной Вселенной (см.
Космология) до 50-х гг. 20 в. оказывался меньше возраста Земли. Однако обычно под К. п. понимают два конкретных парадокса, возникающих при космологическом применении законов классической (ньютоновой) физики: фотометрический (
парадокс Шезо - Ольберса, название по имени швейцарского астронома Ж. Шезо, 1744, и немецкого астронома Г. В. Ольберса, 1826) и гравитационный (
парадокс Неймана - Зелигера, название по имени немецких учёных К. Неймана и Х. Зелигера, 19 в.). Эти
парадоксы (К. п. в узком смысле слова) преодолены релятивистской космологией. Классическая физика затрудняется объяснить, почему ночью темно: если повсюду в бесконечном пространстве стационарной Вселенной (или хотя бы в достаточно большой её области) имеются излучающие звёзды, то в любом направлении на луче зрения должна оказаться какая-нибудь звезда и вся поверхность неба должна представляться ослепительно яркой, подобной, например, поверхности Солнца. Это противоречие с тем, что наблюдается в действительности, и называлось фотометрическим парадоксом. В релятивистской космологии он не возникает, поскольку из-за красного смещения (См.
Красное смещение)
яркость далёких объектов понижается. Гравитационный
парадокс имеет менее очевидный характер и состоит в том, что закон всемирного тяготения Ньютона не даёт какого-либо разумного ответа на вопрос о гравитационном поле, создаваемом бесконечной системой масс (если только не делать очень специальных предположений о характере пространственного распределения этих масс). Для космологических масштабов ответ даёт теория А.
Эйнштейна
, в которой закон всемирного тяготения уточняется для случая очень сильных гравитационных полей.